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当以连结料置换(替代)包在颜料外面的空气时，润湿过程才算后完成，达到了分散的目的。这个过程可以提高颜料的透明度，降低颜料颗粒间的引力，这是由于在颜料和连结料之间形成了反抗聚集的物理链，使颜料颗粒不能再聚集之故。颜料分散后形成的分散体的稳定性主要取决于以下三种力：(1)排斥的静电力——由颜料颗粒表面的离子或带电基团而引起；(2)吸引的伦敦—范德华引力——由于颜料颗粒和连结料之间的介电常数不同而引起；(3)由于颗粒表面出现的不带电基团(使颗粒间相互像一个栅栏一样)而引起的“位阻”稳定作用。由于排斥性的静电力在水性介质中比较明显，而吸引性的伦敦—范德华力则在有机和水性介质中均有，故颜料分散体在有机介质中的稳定性，一般是取决于“位阻”效应的。由于电的力量而排斥的理论，即DLVO理论，它基于当介质中的一种可离子化的物质以正或负离子的形式吸附在颜料表面上，其相对应的电荷扩散入介质中后，就会发生电荷排斥。故这些颗粒就会得到一种相似的电荷，虽然分散体中出现了这些电荷，但其保护力也会随着因陆续加入更多的连结料而破坏。如果在分散体中一次加入大量的连结料时，就会发生“肢体震荡”效应。这样，由于颜料体积的变化，颜料颗粒会发生再聚集作用。同样，在体系中加入过量的溶剂时，也会发生这种情况，因为溶剂会从颜料颗粒上洗去连结料。
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浸渍。当将立方体放入液体中与液面相平(但不超过液面)时，就会发生另一个能量的变化(浸渍)，此现象是在这个立方体未浸入液体中以前，它有四个面的能量(4σs)。浸入液体中以后，这些能量就失掉了，但生成的表面能则与立方体侧面四个新生成的液—固界面(4σs1)相似。故铺展。后一个过程就是将立方体的顶面也浸入于液体中，这就是铺展。在这个过程中，立方体的顶面被两个新的表面积所替代，即一个液体表面和一个液—固界面。与铺展有关的能量消耗为：虽然这里用一个一厘米3的立方体来说明分散过程中的各个阶段，但它适用于所有的固体分散在液体(包括颜料分散在连结料)中的情况。将液体接触角导入各种功的方程式上面提到的各种功的方程式虽然是比较真实的，但却不太切合实际，因为固体表面以及固—液界面的表面张力是不太容易测得的。所以式（5）仅仅是提出了一个破解的方法。因而，在以上有关功的所有方程式中可以看出，在上列四个方程式中，功的消耗可表现为两个可测定的量，即液体的表面张力以及液体和固体表面形成的接触角。通过对这两个量的分析，就可计算出一个颜料分散体的分散难易程度。如在分散过程中的任何一个阶段所需要的功是负数，则这个阶段的过程就会自然发生(因为已经储存在表面中的能量就足以使这个过程发生了)。反之，如果需要的功是正数，则就需要外力的帮助了。如果需要的功是零，则说明在开始和后的过程之间是平衡的，过程需要的能量也小。
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